Радіаційна температура

така температура чорного тіла, при кото-рій його енергетична світність Re (див. (198.3)) дорівнює енергетичній світи-мости RT (див. (197,2)) досліджуваного тіла. В даному випадку реєструється енергети-чна світність досліджуваного тіла і за законом Стефана - Больцмана (199.1) ви-обчислюється його радіаційна температура:

Радіаційна температура Тр тіла завжди менше його дійсної температури Т. Для доказу цього предпол-жим, що досліджуване тіло є се-рим. Тоді, використовуючи (199.1) і (198.2), можна записати

З порівняння цих виразів витік-ет, що

Так як АT <1, то Тр <Т, т.е. истинная температура тела всегда выше радиаци-онной.

2. Колірна температура. Для сірих тіл (або тіл, близьких до них за властивостями) спектральна щільність енергетичної світності

де AT = const<1. Следовательно, рас-пределение энергии в спектре излучения серого тела такое же, как и в спектре черного тела, имеющего ту же температу-ру. Поэтому к серым телам применим за-кон Вина (см. (199.2)), т.е. зная длину волны lmax. соответствующую максималь-ной спектральной плотности энергетиче-ской светимости Rl,T исследуемого тела, можно определить его температуру

яка називається колірною температу-рій. Для сірих тіл колірна температура

збігається з істинною. Для тіл, які сильно відрізняються від сірих (наприклад, що володіють селективним поглинанням), поняття колірної температури втрачає сенс. Таким способом визначається тим-пература на поверхні Сонця (Тц »6500 К) і зірок.

3. Яскравості температураТя- це температура чорного тіла, при якій для певної довжини хвилі його спектральним-ва щільність енергетичної світності дорівнює спектральної щільності енергетичної світності досліджуваного тіла,

де Т - справжня температура тіла. Згідно із законом Кирхгофа (див. (198,1)), для дослі-дуємо тіла при довжині хвилі К

Як яркостного пирометра зазвичай використовується пірометр з зникаю-щей ниткою. Напруження нитки пірометра під-вибирається таким, щоб виконувалося усло-віє (201.1). В даному випадку зображення нитки пірометра стає невиразним на тлі поверхні розпеченого тіла, т. Е. Нитку як би «зникає». Використовуючи проградуйований по чорному тілу мил-ліамперметр, можна визначити температуру яскравості.

Знаючи поглощательную здатність Al, T тіла при тій же довжині хвилі, по яскравості температурі можна визначити істин-ву. Переписавши формулу Планка (200.3) у вигляді

і з огляду на це в (201.2), отримаємо

т. е. при відомих Аl, T і l можна визна-лити справжню температуру досліджуваного тіла.

4. Теплові джерела світла. Світіння розпечених тел використовується для ство-ня джерел світла, перші з кото-яких - лампи розжарювання і дугові лампи - були соотвественно винайдені рус-ськими вченими А. Н. Лодигіна в 1873 р і П. Н. Яблочкова в 1876 р .Вольфрам, володіючи ще й висо-кою температурою плавлення, є на-най кращих матеріалом для виготовлення ниток ламп.