Активна і реактивна провідності визначаються з умови рівності кутів зсуву фаз; (60)

Активна і реактивна провідності визначаються з умови рівності кутів зсуву фаз:

При переході від паралельного з'єднання елементів з активної та реактивної провідності до послідовному з'єднанню елементів з активним і реактивним опорами слід користу-тися співвідношеннями

У загальному випадку електричне коло або її частина можна представ-лять еквівалентними схемами. Якщо в ланцюзі виділити ділянку, маю-щий два затиску, то його можна замінити еквівалентним двополюсного-ком. Двухполюсник на схемі зображують у вигляді прямокутника (рис. 2.34, в), причому якщо двухполюсник активний (в ділянці ланцюга є джерела е. Д. С), то його позначають А, якщо пасивний (источ-ників е. Д. С. Немає ) - П.

В електричному ланцюзі при паралельному з'єднанні гілок з R (G), L (BL) і С (ВС) (див. Рис. 2.31, а) струм визначається за формулою (2.58).

Особливий інтерес представляє випадок, коли індуктивна і ємнісна реактивні провідності дорівнюють один одному. Тоді повна провідність ланцюга Y = G, так як В = ВL - ВС = 0, а повний струм

має мінімальне значення і тільки активну складову I = Iа. Отже, cos = 1.

Струми в гілках з проводимостями BL і ВC з урахуванням (2.63)

т. е. рівні за значенням (IL = IC) і можуть перевищувати повний струм в ланцюзі в BL / G раз, якщо ВL = ВС> G. Векторна діаграма струмів для розглянутого випадку представлена ​​на рис. 2.37.

Режим ланцюга при паралельному з'єднанні елементів з R, L і С, коли ВL = ВС, а струми в гілках з реактивними проводимостями IL і IС рівні за значенням і можуть перевищувати повний струм ланцюга, називаючи-ється режимом резонансу струмів. Для цього режиму характерно IL = IС> I, якщо ВL = ВС> G; Іа = min; ,; ; ; ,.

У режимі резонансу струмів розглянута ланцюг поводиться по відно-шенням до джерела живлення так, як ніби вона складається тільки з елементів з активною провідністю. Насправді ж в паралель-них гілках з L і С можуть протікати струми, навіть перевищують повний струм, що протікає в джерелі живлення. Але ці струми завжди протидії положную по фазі один одному (рис. 2.37). Це означає, що через каж-дую чверть періоду відбувається обмін енергіями між магнітним полем індуктивної котушки і електричним полем конденсатора, ко-торий підтримується напругою U джерела живлення.

В окремому випадку, коли активна провідність G = 0, повний струм I = GU = 0. У замкнутому LC-контурі протікає струм IL = IC = BCU> 0.

Так як реальні индуктивная котушка і конденсатор мають і активним опором, схему ланцюга можна представити у вигляді, показаному на рис. 2.38, а. Резонанс струмів в такому колі має місце, якщо ВL = ВС, де

Так як при резонансі струмів ВL = ВС, то реактивні складаю-щие струмів і рівні за значенням і протилежні за знаком. По-цьому.

Таким чином, повний струм має тільки активну складову, як і при резонансі струмів в ланцюзі з ідеальними індуктивної Катуша-кою і конденсатором. Це видно з векторної діаграми струмів, (рис. 2.38, б):

[1] Постійна інтегрування дорівнює нулю, так як при t = 0, т. Е. До вклю-чення ланцюга, струм в колі не протікав.