Радіус орбітальний щільності - довідник хіміка 21
Хімія і хімічна технологія
Контур області зовнішнього 2з-хмари атома Li дуже витягнуть по осі абсцис, а тому, і максимум його дуже невисокий. В атомі С хмари 2s і 2р сильно стиснуті. а максимуми їх наближені до ядра і зрушені в бік більш високих ординат. Для До максимум кривої 2s недалекий від значення 3. У міру зростання ядерного заряду з'являються на графіках все нові найменування електронних станів з відчутними значеннями щільності 2р, 3s, Ер, 3d і, нарешті, починаючи з Аг і К - стан 4s. Справжні межі електронної оболонки атома простягаються значно далі від ядра, ніж то відстань, на якому знаходиться максимум радіальної щільності. відповідає умовному радіусу. Електронні оболонки на відстані, що перевищує радіус максимуму щільності на 1 A, вже дуже розріджені, але на відстані 0,5 А щільність ще помітна (всього в кілька разів менше, ніж в максимумі). Якщо вникнути в сенс розглянутих графіків (див. Рис. 42 і 43), умовність радіусів максимальної радіальної щільності стає очевидною, але все ж не позбавляє їх значення як показники обсягів електронної оболонки атома. На всій кривій орбітальної щільності будь-яка інша точка буде обрана вже абсолютно довільно і важко буде навіть порівнювати розміри різних атомів. Точка максимальної щільності залежить тільки від природи атома і може бути обчислена. [C.74]
Так як в кристалах галіда ш, ялинкових металів в більшості випадків координаційне число дорівнює 6, а атом металу віддає не більше одного електрона, перекривання може дати максимально 1/6 електрона кожному сусідньому атому галогену. Останній в свою чергу може прийняти статистично по 1/6 електрона від шести атомів калію, і в результаті утворюється іон 1. Для досягнення такого положення по суті не треба помітно пересувати електрон у напрямку від одного атома до іншого в радіальному напрямку. Швидше за все треба домогтися якихось змін в азимутному сенсі зовнішнє s-орбітальна хмара атома катіоногена має з чисто сферичного перетворитися в спотворене шістьма виступами, спрямованими до координованих атомів галогену. При цьому досить перекривання порядку 1/6 е. А ця мала величина може бути отримана при взаємодії порівняно далеких від r a хвостових частин електронних хмар. т. е. на відстанях, значно перевищують радіус катіона. У разі явно іонних кристалів можна наближено передбачити меж'ядерних відстань. складаючи атомні (а не іонні) радіуси максимальної щільності. Це свідчить про те, що навіть в типово іонних структурах внесок ковалентного характеру в хвильову функцію досить великий для того, щоб бути визначальним меж'ядерних відстань. [C.235]
