Про принципі оборотності ходу світлового променя

Дійсно, нехай промінь з електричним вектором, перпендикулярним площині падіння (амплітуду вважаємо одиничної), падає під кутом ср на плоску межу розділу двох середовищ з квадранта А (рис. 5.36). Виникає відбитий промінь з амплітудою r1 визначається формулою Френеля:

іпереломлені, що йде під кутом φ і має амплітуду d1 (див. § 2.4).

Тепер звернемо завдання. При цьому доведеться розглянути промінь з амплітудою r1 йде з квадранта С. Він дасть відбитий промінь в квадрант А іпереломлені промінь в квадрант В; амплітуда останнього дорівнює d1r1. Далі при зверненні променя, що йде з квадранта D, виникне переломлений промінь в квадраті A, а також відбитий промінь з амплітудою d1r2 в квадраті В. При початковому ході променя в квадраті В ніяких світлових явищ не було. Але протиріччя тут немає: все промені когерентні; амплітуда променя в квадраті У равнаa = d1 (r1 + r2), але r1г = -r2, а тому амплітуда променя в квадраті В дорівнює-нулю. Легко також переконатися в тому, що амплітуда зверненого променя в квадраті А дорівнює одиниці, тобто. Е. Оборотність має не тільки геометричний, а й енергетичний сенс.