Фізичний енциклопедичний словник

електрорушійна сила ξ, що виникає в електричні. ланцюга, що складається з дек. різнорідних провідників, контакти між якими мають разл. темп-ру (Зеебека ефект). Якщо електричні. ланцюг складається з двох разл. провідників, вона наз. термоелементом або термопарою. Величина Т. залежить тільки від темп-р гарячого T1 і холодного Т 2 контактів і від матеріалів провідників. У невеликому інтервалі темп-р (0-100 ° С) ξ = # 61537; (T1-T2). Переходи. # 61537; наз. коеф. Зеебека (термоелектріч. Здатністю пари, т е р м о с і л о м, к о е ф ф і ц і е н т о м т е р м про е д с або у д е л ь н о м т е р м про е д с), залежить від матеріалу провідників і інтервалу темп-р (табл.).

Цифри, наведені в таблиці, умовні, т. К. Т. чутлива до мікроскопіч. кол-вам домішок, до орієнтації крист. зерен. Т. може виникнути в ланцюзі, що складається і з одного матеріалу, якщо його різні ділянки піддавалися разл. технол. операціями. Вона не змінюється при последоват. включенні в ланцюг будь-якого кількості ін. матеріалів, якщо з'являються при цьому доповнить. місця контактів підтримують при одній і тій же темп-ре.

ЗНАЧЕННЯ # 61537; ДЛЯ деяких МЕТАЛІВ І СПЛАВІВ СТОСОВНО Pb.

Знак «+» вказує, що струм тече отPbк даному металу через більш нагрітий спай, а знак «-» mdash; через холодний спай.

Якщо уздовж провідника існує градієнт темп-р, то ел-ни на гарячому кінці набувають вищих енергії і швидкості. У напівпровідниках, крім того, концентрація ел-нів росте з температурою. В результаті виникає потік ел-нів від гарячого кінця до холодного, на холодному кінці накопичується отрицат. заряд, а на гарячому. залишається нескомпенсований покладе. заряд. Накопичення заряду триває до тих пір, поки що виникла різниця потенціалів не викличе рівний зворотний потік ел-нів. Алгебри. сума таких різниць потенціалів в ланцюзі створює одну зі складових Т. доурую зв. об'ємної. Др. складові Т. пов'язані з температурною залежністю контактної різниці потенціалів і з ефектом захоплення ел-нів фононами (див. Захоплення ефект). Т. к. Число фононів, рухомих від гарячого кінця до холодного, більше, ніж рухаються назустріч, то в результаті захоплення ними ел-нів на холодному кінці накопичується отрицат. заряд. Ця складова Т. при низьких температурах може бути в десятки і сотні разів більше інших. У магнетиках грає роль також захоплення ел-нів магнонами.

Т. металів дуже мала. Порівняно більше Т. в напівметалах і їх сплавах, а також в деяких перехідних металах і їх сплавах (напр. В сплавах Pb з Ag Т. досягає 86 мкВ / К). Т. велика через те, що пор. енергія ел-нів в потоці сильно відрізняється від енергії Фермі. Іноді швидкі ел-ни мають меншу диффуз. здатністю, ніж повільні, і Т. змінює знак. Величина і знак Т. залежать також від форми фермі-поверхні, разл. ділянки до-рій можуть давати в Т. вклади протилежного знаку. Знак Т. металів іноді змінюється на протилежний при низьких температурах. У доручених ПП на холодному контакті скупчуються дірки, а на гарячому залишається нескомпенсований отрицат. заряд (якщо аномальний механізм розсіяння або ефект захоплення не приводять до зміни знака Т.).

У термоелементі, що складається з діркового і електронного ПП, Т. складаються. У ПП зі змішаною провідністю До холодного контакту дифундують і ел-ни і дірки, і їх заряди взаємно компенсуються. Якщо концентрації і рухливості ел-нів і дірок рівні, то Т. дорівнює нулю.

• Див. Лит. при ст. Термоелектричні явища.